
大昌華嘉科學(xué)儀器部

已認證
大昌華嘉科學(xué)儀器部
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一、摘要
溫度對聚合物粉體的物理性能影響很大,。在本研究中,,通過使用改進了的GranuPack儀器研究了聚合物粉體的壓實動力學(xué),,這是經(jīng)典的振實密度測量的改進,。壓實過程結(jié)束后,,對樣品進行加熱,,并在每次振動后測量密度的變化,。針對四種聚合物(聚酰胺12,、聚苯乙烯,、聚氯乙烯和熱塑性聚氨酯),,分析了溫度對壓實力學(xué)性能和壓實率的影響,。我們發(fā)現(xiàn),,即使溫度遠低于半結(jié)晶聚合物的熔融溫度Tm,,遠低于非晶聚合物的玻璃化轉(zhuǎn)變溫度Tg,,壓實動力學(xué)也會受到顯著影響,。此外,我們還證明,,對不同溫度下填料動力學(xué)的分析可以確定對應(yīng)于結(jié)塊開始的特征溫度。最后,,我們證明了該溫度與差示掃描量熱法(DSC)分析是一致的。
二,、介紹
顆粒材料,、細粉體和納米顆粒在工業(yè)應(yīng)用中得到廣泛應(yīng)用,。然而,,理解它們的行為仍有許多挑戰(zhàn),。為了控制和優(yōu)化加工方法,,必須對這些材料進行精確表征,。這種特性與顆粒的性質(zhì)(尺寸和形狀分布,、粗糙度,、孔隙度……)和顆粒的組合行為(填料動力學(xué),、流動,、團聚,、分離……)有關(guān),。為了進行有代表性的測量,,測量期間的環(huán)境條件(溫度和相對濕度)應(yīng)與應(yīng)用中的條件相匹配,。
粉體的行為受到(i)空間排斥,(ii)摩擦力,,(iii)粘結(jié)力,(iv)與周圍氣體的相互作用的影響,??臻g排斥與晶粒的幾何形狀有關(guān)。摩擦力受表面狀態(tài)(粗糙或光滑的表面)和顆粒的化學(xué)性質(zhì)的影響,。內(nèi)聚力可由液體橋,、靜電荷[12],、范德華力相互作用或更罕見的磁偶極子-偶極子相互作用引起,。其中一種力量的優(yōu)勢取決于環(huán)境條件,。水分是已知的影響靜態(tài)和動態(tài)顆粒材料的行為,。事實上,,水分影響表面顆粒的電導(dǎo)率和毛細管橋的形成,。在經(jīng)驗上,,溫度對晶粒間的相互作用也有影響,。溫度和濕度也影響著顆粒的破碎行為,。
粉體在高溫下的流動特性和壓實動力學(xué)對于基于選擇性層熔融的增材制造方法尤其重要,特別是聚合物粉體,。粉體被預(yù)熱(通常在玻璃化轉(zhuǎn)變溫度以上的40攝氏度到90攝氏度之間)以減少激光照射熔化粉體所需的能量,。因此,,在這個預(yù)熱溫度下,,粉體的流動性必須足夠,,以便在重涂過程中產(chǎn)生均勻的粉體層。此外,,壓實密度影響圖形層的融合動力學(xué),并因此影響打印對象的機械性能,。對于擠出應(yīng)用,聚合物粉體在高溫下的流動特性也必須得到很好的控制,。
溫度對聚合物粉體流動的影響最近已經(jīng)用剪切盒和一個模擬3D打印機內(nèi)重新編碼過程的定制實驗室設(shè)備進行了研究。特別地,,剪切盒已經(jīng)與聚酰胺12一起使用,,從環(huán)境溫度到接近聚合物熔點的值,。流動度指標在140℃時相對穩(wěn)定,,在160℃時突然增加,。熔化溫度為Tm=180攝氏度,。
對連續(xù)振實的粉體樣品的分析提供了關(guān)于壓實動力學(xué)和粉體流動性的信息。除了經(jīng)典的振實密度測量方法之外,,最近基于基礎(chǔ)研究成果開發(fā)了一種名為GranuPack的改進方法,。每次振動后,自動測量粉體的密度,,得到振實曲線(也稱為壓實曲線),。通過對這條曲線的分析,,可以得到體積和振實密度,、Hausner比、Carr指數(shù)等經(jīng)典參數(shù),,也可以得到動力學(xué)參數(shù)。除了填料動力學(xué),,這組參數(shù)也表征粉體流動性,。
在本論文中,,我們展示了溫度如何影響填料動力學(xué)和結(jié)果,聚合物粉體的流動性使用GranuPack儀器配備加熱系統(tǒng),。特別是,溫度對填料動力學(xué)的影響遠遠低于熔點溫度,。此外,從填料曲線中提取的參數(shù)的分析允許測量對應(yīng)于結(jié)塊開始的溫度,。最后,我們證明這些溫度是相干的差示掃描量熱(DSC)測量,。
三、材料和方法
本文的目的不是比較商業(yè)粉體,,而是提出一種新的表征方法,特別適合研究溫度對聚合物粉體的流動和壓實動力學(xué)的影響,。因此,我們不公布所考慮樣品的品牌名稱,,但我們通過顆粒-形態(tài)測量和差示掃描量熱法(DSC)對這些粉體進行詳細描述。
選用了四種聚合物:聚酰胺12 (PA12),、聚苯乙烯(PS),、聚氯乙烯(PVC)和熱塑性聚氨酯(TPU),。PA12是一種典型的粉體添加劑,??紤]了三種不同粒徑的PS樣品。
四,、方法
4.1 高溫
GranuPack儀器最近已用于進行高溫測量。首先,,測量單元配備有電加熱夾套,,夾有熱電偶來測量測量單元的溫度。第二,,傳統(tǒng)GranuPack中用于測量樁高h的感應(yīng)傳感器被位于離熱樣品最遠的激光傳感器所取代。本研究使用的測量單元能夠?qū)悠芳訜岬?00攝氏度,。實驗室環(huán)境溫度為21℃正負2℃,,相對濕度為35% 正負 5%。
將大量粉體放入金屬管中,,其自動初始化過程已在以前的出版物中解釋過。這個初始化過程是在室溫下執(zhí)行的,。然后在粉體床的頂部放置一個輕質(zhì)空心圓筒,,使粉體/空氣界面在壓實過程中保持平整,同時起到保溫隔熱的作用,。然后,料筒被加熱到選定的溫度,,并在開始測試前等待30分鐘,。如附錄a .1所示,,此等待時間足以使樣品內(nèi)部溫度達到均勻。對于每一種聚合物粉體,,從環(huán)境溫度到更高溫度進行了一系列的實驗,總是從環(huán)境溫度下的新樣品開始,。此外,,沒有研究樣品的完全熔化(i)以避免測量池的復(fù)雜清洗過程,(ii)專注于系統(tǒng)在顆粒狀態(tài)下的分析,。
為了進行振實,裝有粉體樣品的管子上升到ΔZ高度并進行自由落體,。每次敲擊后用激光傳感器自動測量粉床高度h,。由樁高h計算樁體V,。已知粉體質(zhì)量m,,則計算密度q,,即質(zhì)量m與粉體床體積V的比值,并在每次振動后繪制出曲線,,從而得到壓實曲線,。在本研究中,,粉體的體積為40ml,,ΔZ=1毫米和500次振動,。
圖1為典型的振實曲線及其參數(shù),。初始密度(或堆密度)ρ(0)= ρ0,,最終密度(或振實密度ρ(500)= ρ500和Hausner比率Hr =ρ(500)/ ρ(0)是非常經(jīng)典的參數(shù)。這些參數(shù)表征了粉體的密度范圍,,它是粉體歷史的函數(shù)。此外,,可以提取表征壓實速度的動力學(xué)參數(shù):達到振實范圍一半所需的振動次數(shù)n1/2,,以及過程開始時的斜率α,。如圖1所示,通過線性擬合ρ(n)= ρ0+αn得到α,。由于這一動力學(xué)參數(shù)是在振實曲線開始時測量的,因此它與顆粒的最低約束和最高遷移率有關(guān),。因此,這個參數(shù)a預(yù)計與流動性有關(guān),。最后,,通過擬合理論模型,可以更深入地分析填料曲線(本文未給出),。
4.2 顆粒形態(tài)
用比利時Occhio公司的Occhio 500納米高分辨率顆粒形態(tài)儀測量了顆粒大小和形貌,。用真空分散系統(tǒng)將粉體樣品分散在玻璃板上,用攝像機對其進行分析,。
本研究考慮了中間顆粒值(中位dev(v, 0.5),,極值d(v, 0.9)和d(v, 0.1),分布寬度(跨度)和圓度,。平均數(shù)是按體積計算的,。中位數(shù)dev(v, 0.5)被定義為顆粒體積的一半在其值以下的直徑。類似地,,極值d(v, 0.9)和d(v, 0.1)定義為種群體積的90%和10%位于其以下的直徑,。跨度定義為:
如果分布很窄,,跨度就會變小,。最后,圓度(等周商)定義為
其中Ap為粒子圖像的投影面積,,cp為粒子圖像的邊界像素的長度之和計算出的周長,。對于一個wanmei的圓,通過擴展球面Q = 1,當(dāng)粒子形狀偏離球面時Q減小
光學(xué)顯微鏡也被用來觀察顆粒,。顯微鏡是尼康日蝕FN1在明亮的視野配置與目標10倍,。
圖1所示。典型的振實曲線(也通常稱為壓實曲線)表示密度作為一個函數(shù)的振動次數(shù),。用GranuPack儀器獲得的曲線用從曲線中提取的參數(shù)進行注釋,。
4.3 DSC
差示掃描量熱法(DSC)在Q1000 TA儀器上進行,。在氮氣氣氛下,,樣品的升溫速率為10℃/min, PS和PVC的升溫速率為0 ~ 200℃,PA的升溫速率為80 ~ 200℃,,TPU為80 ~ 220℃,。玻璃化轉(zhuǎn)變溫度(Tg)和熔化溫度(Tm)是在第一次加熱掃描時確定的,以考慮樣品的歷史并分析收到的樣品,。
五,、結(jié)果
5.1 顆粒大小和形態(tài)
圖2給出了用顆粒形貌儀獲得的顆粒圖像的選擇。PS顆粒(PS20,、PS80和PS140)均為球形,,只有較小的不規(guī)則性。而PA12,、PVC顆粒不規(guī)則,,TPU顆粒不規(guī)則性較強。
從粒度分布中提取的參數(shù)如表1所示,。三個PS樣本涵蓋了相對廣泛的中位數(shù)尺寸范圍,,從22到142 μm,以研究顆粒尺寸的影響,。此后,,我們將比較PS80、PA12,、TPU和PVC的中位數(shù)大小的結(jié)果,。
圖2所示。典型的顆粒圖像,。因為PS20和PS140都是球形的,,所以只提供PS80。為了便于比較,,所有圖片都使用相同的比例,。
表1主要顆粒測量及形態(tài)指標:中位直徑dev(v, 0.5),極值dev(v, 0.9)和dev(v, 0.1),,分布寬度(跨度)和圓度Q,。尺寸用μm表示。
圖3所示,。PVC,、PS80,、PA12、TPU等粉體在不同溫度下的壓實曲線,。當(dāng)溫度升高時,,填料動力學(xué)減緩,最終密度降低,,即填料曲線變平,。
5.2 壓實動力學(xué)
圖3顯示了在不同溫度下對四種不同粉體(PA12, PS80, PVC和TPU)的壓實曲線,這四種粉體具有相對相似的顆粒尺寸,。PA12在22度和75度重復(fù)測量了三次,,只給出了最后一點的標準差對應(yīng)的誤差條。對于相同的粉體,,由于初始化是在室溫下進行的,,所以所有的曲線都是從相同的密度ρ(0)開始的。
分析振實密度測量的經(jīng)典方法是基于Hausner比率Hr,,該比率通常隨著流動性的增加而降低,。在目前的配置中,趨勢是反向的,。當(dāng)溫度升高,,然后粉體變得越來越粘稠。Hr隨溫度的變化趨勢如圖4所示,。在室溫下執(zhí)行的初始化總是從相同的初始密度q0開始,,部分解釋了這種特殊的行為。如圖4(左)所示,,Hr對應(yīng)的溫度THr= 1,。1 .依賴于材料。由于為了避免樣品的完全熔化,,溫度接近但未超過1(見第2.2.1節(jié)的解釋),,因此需要外推測量該溫度。Hr隨溫度的變化不一定是線性的,,發(fā)展一個符合這一趨勢的物理模型是一個有趣的視角,。在本研究中,我們用最后三點的簡單線性擬合來計算溫度,。對于同一材料(PS)但不同粒度的一組測量值,,Hausner比率下降到Hr =1大致在相同的溫度下(見圖4(右))。為了進一步分析,,我們將集中研究壓實動力學(xué),。
壓實速度也會受到溫度的影響。振實的特征數(shù)n1=2是這個特性的一個很好的候選者。然而,,當(dāng)溫度升高時,,n1=2收斂于無窮大,特征溫度的測量更加困難,。因此,,我們選擇了與第一次振動時的壓實曲線斜率α相對應(yīng)的另一個動態(tài)參數(shù)(圖1)。圖5顯示了不同材料(左)和不同粒度(右)的初始斜率α隨溫度的變化情況,。由于同樣的原因,,用最后三個點的線性擬合計算了溫度Tα= 0對應(yīng)于α。這一溫度與材料有關(guān),,但與晶粒尺寸的關(guān)系較小,,可以認為是結(jié)塊的開始,。這一術(shù)語將在以后的顯微鏡觀察中得到證明,。
5.3 熱性能
由圖6所示的DSC曲線提取的玻璃化轉(zhuǎn)變溫度(Tg)和熔融溫度(Tm)見表2。此外,,還將這些轉(zhuǎn)變溫度與用GranuPack測量的THr和Tα值為0所表征的結(jié)塊開始時進行了比較,。對于每種粉體,與振實范圍相關(guān)的溫度(1)和與壓實動力學(xué)相關(guān)的溫度(0)非常相似,。用擬合方法得到的溫度誤差估計在8%左右,。因此,可以認為它們是相同的方法,,以獲得這些溫度約8%,。因此,我們可以認為它們是相同的,。
圖4所示,。(左)PVC, PS80, PA12和TPU粉體的Hausner比率Hr隨溫度的變化。虛線與最后點的線性擬合相對應(yīng),,得到特征溫度,。PA12在22度和75度的誤差條對應(yīng)于從三次測量中計算出的標準偏差。(右)不同粒徑PS粉體的豪斯納比隨溫度的變化,。
表2表征這組粉體的溫度(用℃表示),。用DSC測量Tg和Tm,曲線如圖6所示,。從GranuPack測量中提取THr增量1和Ta增量0,。
5.4 顯微鏡觀察
為了研究晶粒形態(tài)可能發(fā)生的改變,也為了找到關(guān)于晶粒間相互作用類型的額外信息,,對測量后的粉體狀態(tài)進行了定性分析,,并用光學(xué)顯微鏡觀察了晶粒。選擇PS80粉體進行分析,因為顆粒是光滑的和球形的,,便于觀察形態(tài)變化,。圖7(上)是PS80粉體的圖片,圖7(下)是在中等溫度(75℃)和接近結(jié)塊開始溫度(110℃)下測量后用光學(xué)顯微鏡得到的顆粒圖片,。在中等溫度下測量后,,粉體含有團聚體。這些團聚體非常脆,。通過顯微鏡觀察,,我們沒有看到顆粒的任何變化。然而,,在接近結(jié)塊開始的溫度下進行測量后,,由于顆粒之間形成了堅實的橋梁,粉體形成了餅狀,。圖7(右下)顯示了從結(jié)塊物中提取的一些顆粒,。這些顆粒保持著它們的球形形狀,在它們表面的橋的位置上有一些圓點,。
1 粉體流動性分析儀Granuflow
利用平衡測量所得的質(zhì)量與時間斜率,,自動計算出質(zhì)量流量。在原有旋轉(zhuǎn)系統(tǒng)的基礎(chǔ)上,,可以快速,、簡便地調(diào)整孔徑大小。軟件輔助測量和結(jié)果分析,。測量一組孔徑尺寸下的流量,,得到流量曲線。最后,,用著名的貝弗里洛理論模型擬合整個流動曲線,,得到了與粉體流動性相關(guān)的流動指數(shù)Cb和最小孔徑尺寸,從而計算得出flow (Dmin),。整個測量過程簡單,、快速、準確,。
2 粉體剪切性能分析儀Granudrum
流動角度受一系列參數(shù)的影響:顆粒間的摩擦,、顆粒的形狀、顆粒間的內(nèi)聚力(范德瓦爾斯力,、靜電力和毛細管力),。動態(tài)粘聚指數(shù)只與顆粒間的粘聚力有關(guān)。粘性粉體趨向于間歇流動,,而非粘性粉體則為規(guī)則流動,。因此,,接近于零的動態(tài)粘性指數(shù)對應(yīng)于非粘性粉體。當(dāng)粉體的粘結(jié)性增大時,,粘結(jié)指數(shù)也隨之增大,。因此,粘結(jié)指數(shù)也可以量化粉體的展布性,。
3 粉體振實密度分析儀Granupack
GranuPack是基于近年來的基礎(chǔ)研究成果而發(fā)展起來的一種自動化,、經(jīng)過改進的振實密度測量方法。用自動化裝置分析了連續(xù)震動過程中粉體的行為,。通過從壓實曲線精確測量了豪斯納比Hr,、初始密度和振實密度(精度0.4%)。此外,通過振實曲線精確獲得動力參數(shù)n1/2和最大密度ρ(∞),。
4 粉體靜電吸附性能分析儀Granucharge
GranuCharge自動精確地測量粉體在與選定材料接觸過程中產(chǎn)生的靜電荷量,。粉體樣品在振動的V型管中流動,落在與靜電計相連的法拉第杯中,。靜電計測量粉體在V形管內(nèi)流動時所獲得的電荷,。為了獲得可重復(fù)的結(jié)果,采用旋轉(zhuǎn)或振動裝置有規(guī)律地給V形管進料,。
5 粉體休止角分析儀GranuHeap
GranuHeap是-種基于圖像處理和分析的自動休止角測量方法,。手動將粉體裝入圓柱形簡倉后,該簡倉以恒定速度上升,。由此,粉末從簡倉中流出,,并在圓柱形托 盤.上形成堆積,。托盤旋轉(zhuǎn)便可獲得不同旋轉(zhuǎn)角度時樣品休止角圖像。定制的圖像識 別算法確定粉末/空氣界面的位置,。休止角是指等腰三角形與粉末堆投影圖像具有相 同表面的角度,。
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