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在傳統(tǒng)的動態(tài)光散射法粒度測試中,，為了避免復(fù)散射 (Multiple scattering) 現(xiàn)象,，需要盡量降低樣品的濃度，有時甚至看上去都是澄清透明的,。而實際上大多數(shù)膠體產(chǎn)品原樣的濃度都在5%以上,，外觀是渾濁的。對這樣的樣品,，用傳統(tǒng)光子相關(guān)光譜法分析前要做高倍率的稀釋,，這既不便于使用，又可能會破壞膠體的穩(wěn)定性,，因此用于高濃度下的后向動態(tài)光散射技術(shù)應(yīng)運而生,。為了降低復(fù)散射光在信號光中的比重，將發(fā)射端和接收端布置于試樣的同側(cè),，即測量后向散射光信號,，并適當(dāng)控制散射區(qū)域大小， 可以獲得即減少復(fù)散射的影響,，又能測量高濃度樣品的效果,。

上圖是后向散射光測量的示意圖。激光器發(fā)出的光經(jīng) 2+1 光耦合器進(jìn)入一單模光纖,。激光從光纖射出被納米顆粒散射后,，其散射光又被該單模光纖接收，疊加在光纖端表面并返回,，經(jīng)光耦合器到達(dá)光探測器被檢測,。對檢測到的信號作傅里葉變換得到動態(tài)光散射信號的功率譜，然后對不同頻段的功率譜信號用 Stocks-Einstein 公 式處理,，就可以得到納米顆粒的粒度分布,。